射出瞳の中心を通過し、像を形成して点から出射するビームに関連する波面を W とします。 異常がなければ、 W球と一致する S, その中心は近軸画像の点にあり、それ自体がその点を通過する S はガウス基準球と呼ばれます (図 2.2)。

と をそれぞれ、光線と基準球および波面 W との交点とする。


米。 2.2.波動収差と放射線収差

光路長 Ф = は、点 Q における波動要素の収差、または単に波面収差と呼ぶことができ、 と が Q の反対側に位置する場合は正と見なされます。 従来のデバイスでは、波面収差は 40 ~ 50 波長に達しますが、より精密な研究に使用される装置 (たとえば、天体望遠鏡や顕微鏡) では、波長の数分の一のオーダーではるかに小さくなければなりません。

波面収差の式は、システムのハミルトン点特性関数を使用して簡単に取得できます。

角括弧を使用して光路長を示すと、

ここでは、点と点が同じ波面上にあるという事実を使用しました。 .

相互に平行な軸を持つ 2 つの直交座標系を導入しましょう。その原点は物体と画像の軸点と平面に位置し、Z 軸は系の軸と一致します。 最初のシステムではオブジェクト空間内の点が考慮され、2 番目のシステムでは画像空間内の点が考慮されます。 Z- 瞳孔が存在する平面の座標は と で示されます (図 2.1 ) .

(1)より、波面収差は点特性で表現されます。 V次のように:

ここで、() は点 の座標、(X,Y,Z) は点 Q の座標です。座標 (X,Y,Z) は独立していません。 それらは、点 Q が基準球上にあることを考慮した関係によって接続されます。

近軸像点の座標、M - ガウス横倍率、R - ガウス基準球の半径

式 (2) の Z の値は (3) を使用して消去できます。その結果、 Ф は 、 、 および のみの関数になります。


放射線収差は収差関数 Ф (, ; ×、 Y) 単純な関係。 (2) から、

(6)

、 、 が軸と光線を形成する角度、 (X、Y、Z) と () が点の座標である場合、図では次のようになります。 2.2、得られる

は から までの距離、 は画像空間における媒質の屈折率です。 さらに (3) から次のようになります。

(9)

(7) と (9) を関係式 (6) に代入すると、ビーム収差の成分が求められます。

(10)


最後の関係は正確ですが、右側の量は

それ自体は点の座標、つまり光線収差に依存します。 ただし、最も実際的な目的では、基準球の半径で置き換えることができます。 Rまたは別の近似式(以下の式(15)を参照)。 問題の対称性により、Ф の値は、次の 3 つの組み合わせのみに含まれる 4 つの変数に依存することを示すのは簡単です。 . 実際、XY 平面に極座標を導入すると、つまり次のようになります。

次に、Ф は 、 、および にのみ依存することがわかります。または、これは同じことですが、Ф は 、 、および 0 に依存します。ここで、原点を持つシステムの X 軸と Y 軸を仮定しましょう。 そしてシステムの軸に対して同じ角度および同じ方向に回転します。

この場合、 、 、 は変化せず、角度 0 は回転角度だけ増加します。 関数 Ф はそのような回転の下では不変であるため、最後の変数に依存すべきではありません。つまり、 、 、および にのみ依存します。 したがって、収差関数 Ф は 3 つのスカラー積の関数になります。

2 つのベクトルと .

このことから、分解すると、 F 4 の累乗座標の系​​列では、奇数の累乗は存在しません。 なぜなら F(0, 0; 0, 0) = 0 の場合、次数 0 の項も存在しません。 さらに、(10) によれば、それらは座標に線形に依存する光線収差に対応するため、2 次の項は存在しません。これは、 が点 の近軸像であるという事実と矛盾します。 したがって、私たちの展開は次のような形になります

ここで、c は定数、a は座標の 2k 次の多項式であり、3 つのスカラー不変量の形式でのみ含まれます (12)。 2k 度という用語は、2k オーダーの波面収差を表すと言われています。 最低次の収差 (2k = - 4) は通常、一次収差またはザイデル収差と呼ばれます。

一部の式の大きさと計算の精度を推定するには、パラメーター を導入すると便利です。 このパラメータは、システムの開口角など、任意の一次量にすることができます。 次に、システムを通過するすべての光線が光軸に対して角度 O() を作ると仮定できます。記号 O() は角度が のオーダーであることを意味します。

主方程式 (10) を と に依存しない値に置き換えたときに生じる誤差を推定してみましょう。 (3) と (5) から、

次に、(8) の代わりに次のように書くことができます。


ビーム収差の成分に関する関係式 (10) は次の形式になります。

(16)

(17)

3. 一次収差(ザイデル収差)

収差関数に関連する引数と完全に同様の引数を使用すると、問題の対称性により、摂動されたシュワルツシルト アイコナールのべき級数展開が次の形式になることが示されます。

次数の多項式はどこにありますか 2 k 4 つの変数による。 さらに、これらの変数の組み合わせは 3 つだけです。

関係 (1) には 2 次の項はありません。そうしないと、近軸光学系の近似における 、 、 、 という事実と矛盾するからです。

変数は組み合わせ (2) でのみ現れるため、項は次の形式でなければなりません。

ここで、A、B、... は定数です。 (3) の符号と数値要素は一般に受け入れられています。 この場合の光線収差の式は単純な形式になります。

もちろん、関数のべき級数展開は (1) と同じ形式ですが、ゼロ次項 () が含まれておらず、主項に項が含まれていない点で異なります。 したがって、最低(4 次)の波面収差の一般式は次のように記述されます。

ここで、B、C、. - (3) と同じ係数。

光線収差の最低次 (3 次) 成分の一般的な式は次の形式になります。

(5)

係数 A は式 (4) および (5) に含まれていません。つまり、5 つの係数 B、C、D、E、F によって特徴付けられる最低次の 5 種類の収差のみが存在します。前述したように、これらの収差は次のようになります。一次収差またはザイデル収差と呼ばれます。

ザイデル収差を​​研究するときは、平面が次のように軸を選択すると便利です。 yzオブジェクトの点を通過します。 それから 。 次に極座標を入力すると

その場合、(4) は次の形式になります


(7) のすべての係数がゼロに等しい特殊なケースでは、射出瞳を通過する波面は (検討中の近似において) ガウス基準球と一致します (図 2.2 を参照)。 一般に、これらの係数はゼロとは異なります。 次に、(7) の各項について説明します。 ある種の新しいフロントを正しい球形から逸脱させます。 図の 3.1 は 5 つを示しています さまざまな種類異常。

物体上の特定の点に関連する光線収差の重要性は、いわゆる収差 (または特性) 曲線を使用してグラフで示すことができます。 これらの曲線は、射出瞳の固定ゾーン =const から出てくる光線と像面との交点の幾何学的位置です。 次に、収差曲線によって形成される面。 のすべての可能な値に対応する は、理想的ではないイメージを表します。

図3.1 一次波収差。


A) 球形。 B) 昏睡状態。 B) 乱視。 D) 像面湾曲。 D) 歪み

ザイデル収差を​​それぞれ個別に考えてみましょう

3.1 球面収差( )

B を除くすべての係数がゼロに等しい場合、(8) は次の形式になります。

この場合の収差曲線は同心円の形をしており、その中心は近軸像の点にあり、その半径はゾーン半径の 3 乗に比例しますが、ゾーン半径の位置 () には依存しません。視覚ゾーン内のオブジェクト。 この像欠陥を球面収差と呼びます。

レンズの収差。 光学系の収差

1. 収差理論の紹介

レンズの性能について語るときによく耳にする言葉です。 異常。 「これは優れたレンズで、すべての収差が実質的に補正されています。」という主張は、ディスカッションやレビューでよく見かけられます。 たとえば、「これは素晴らしいレンズです。残留収差がよく表現されており、非常にプラスチック的で美しいパターンを形成しています。」など、正反対の意見を聞くことはそれほど一般的ではありません...

なぜそのようなことが起こるのでしょうか? さまざまな意見? この現象がレンズや写真ジャンル全般にとってどの程度良いのか悪いのか、という質問に答えてみたいと思います。 まずは、写真レンズの収差とは何かを理解してみましょう。 理論といくつかの定義から始めます。

一般的にはこの用語を使用します 収差 (緯度 ab-「から」 + 緯度 errare 「さまよう、間違われる」) は、標準からの逸脱、エラー、システムの正常な動作のある種の混乱です。

レンズ収差- 光学系のエラー、または画像エラー。 これは、実際の環境では、計算された「理想的な」光学システム内での光線の進行方向からの大幅な逸脱が発生する可能性があるという事実によって引き起こされます。

その結果、中央のシャープネスの不足、コントラストの低下、エッジのひどいぼやけ、幾何学形状と空間の歪み、色のハローなど、一般に受け入れられている写真画像の品質が損なわれます。

写真レンズに特有の主な収差は次のとおりです。

  1. コマ収差。
  2. ねじれ。
  3. 乱視。
  4. 画像フィールドの曲率。

それぞれを詳しく見る前に、理想的な光学系で光線がどのようにレンズを通過するかを記事から思い出してみましょう。

病気。 1. 理想的な光学系における光線の通過。

ご覧のとおり、すべての光線は 1 つの点 F (主焦点) に集められます。 しかし実際には、すべてははるかに複雑です。 光学収差の本質は、1 つの発光点からレンズに入射する光線が 1 点に集まらないことです。 では、光学系にさまざまな収差があるとどのようなずれが生じるかを見てみましょう。

ここで、単純なレンズと複雑なレンズの両方で、以下に説明するすべての収差が一緒に作用することにもすぐに注意する必要があります。

アクション 球面収差レンズの端に入射する光線は、レンズの中央部に入射する光線よりもレンズの近くに集められるということです。 その結果、平面上の点の像がぼやけた円または円盤の形で表示されます。

病気。 2. 球面収差。

写真では、球面収差の影響が柔らかい画像として現れます。 この影響は特に開放絞りで顕著であり、絞りが大きいレンズほどこの収差の影響を受けやすくなります。 輪郭の鮮明さが維持される場合、このようなソフト効果は、ポートレートなど、一部の種類の写真に非常に役立ちます。

Ill.3. 球面収差の作用による、開放絞りでのソフトな効果。

球面レンズだけで作られたレンズでは、この種の収差を完全に除去することはほとんど不可能です。 超明るいレンズの中で唯一、 効果的な方法その重要な補償は、光学設計における非球面要素の使用です。

3. コマ収差、または「コマ」

これ プライベートビューサイドビームの球面収差。 その効果は、光軸に対してある角度で到達する光線が一点に集まらないという事実にあります。 この場合、画面端の発光点の像は点ではなく、「彗星」のような形で得られる。 コマ収差により、画像の焦点の合っていない領域が露出過度になる場合もあります。

病気。 4. 昏睡状態。

病気。 5. 写真画像の昏睡状態

これは光の分散の直接的な結果です。 その本質は、レンズを通過する白色光線がその構成要素である色の光線に分解されることです。 短波長の光線 (青、紫) は、長焦点の光線 (オレンジ、赤) よりもレンズ内でより強く屈折し、レンズの近くに収束します。

病気。 6.色収差。 F - 紫光線の焦点。 K - 赤い光線の焦点。

ここで、球面収差の場合と同様に、平面上の光点の像は、ぼやけた円/円盤の形で得られます。

写真では、色収差は被写体の余分な色合いや色付きの輪郭として現れます。 収差の影響は、コントラストのあるシーンで特に顕著です。 現在、RAW 形式で撮影された場合、CA は RAW コンバーターで簡単に補正できます。

病気。 7. 色収差の発現例。

5.ディストーション

歪みは、写真の幾何学形状の曲率や歪みとして現れます。 それらの。 画像のスケールは、フィールドの中心からエッジまでの距離に応じて変化します。その結果、直線が中心に向かって、またはエッジに向かって曲がります。

区別する 樽型または ネガティブ(広角で最も一般的) および クッション型または ポジティブ歪み(長い焦点距離でより多く見られます)。

病気。 8. 糸巻き型歪みと樽型歪み

歪みは通常、固定焦点距離 (固定) のレンズよりも可変焦点距離 (ズーム) のレンズではるかに顕著です。 フィッシュアイなどの一部の素晴らしいレンズは、意図的に歪みを補正せず、さらには強調します。

病気。 9. レンズの顕著な樽型歪みゼニタール 16mm魚の目。

可変焦点距離のレンズを含む最新のレンズでは、非球面レンズ (または複数のレンズ) を光学設計に導入することにより、歪みが非常に効果的に補正されます。

6. 乱視

乱視(ギリシャのスティグマから - ポイント)は、点の形でもディスクの形でも、フィールドの端にある発光点の画像を取得することが不可能であることを特徴としています。 この場合、光主軸上にある輝点は点として透過されますが、光軸外にある場合は黒ずみや交差線などとして透過されます。

この現象は、画像の端で最もよく観察されます。

病気。 10. 乱視の発現

7. 像面湾曲

像面湾曲- これは収差であり、その結果、レンズの光軸に垂直な平らな物体の像がレンズの凹面または凸面上に存在します。 この収差により、画像フィールド全体で不均一な鮮明度が発生します。 画像の中央部分に鮮明に焦点が合っている場合、画像の端は焦点が合わず、鮮明に見えません。 画像の端に沿ってシャープネスを調整すると、画像の中央部分がぼやけます。

光学系の収差(ラテン語より 収差– 偏差) – 光学システムによって形成された画像の歪み、誤差、またはエラー。 それらが発生する原因は、理想に近い光学系においてビームが進むべき方向からずれることにあります。 光学系から出てくる光線の構造における均一中心性 (区別性、対応性、または色) のさまざまな違反が収差の特徴となります。

光学システムにおける最も一般的なタイプの収差が考えられます。

1. 球面収差。イメージが乏しいのが特徴です。 これにより、物体の一点から発せられ光学系の軸付近を通過する光線と、光学系の軸から離れた部分を通過する光線が一点に集まらない。

2. 誰に。光学系を光線が斜めに通過する際に発生する収差の名称です。 この結果、光線の軸に対する対称性の違反が観察され、点の画像 (システムによって作成される) は非対称の散乱スポットの形になります。

3. 乱視。について b この収差は、光波が光学系を通過する際に変形を受けるときに発生すると言われています。 この結果、物体の 1 点から発せられる光線が 1 点で交差せず、互いに一定の距離を隔てた 2 つの相互に直交するセグメントに位置する変形が観察されます。 このようなビームは非点収差と呼ばれます。

4. ねじれ。これは収差の名前であり、物体と物体の画像の間の幾何学的類似性の違反を特徴とします。 これは、画像の異なる領域における線形光学倍率の違いによって引き起こされます。

5. 画像フィールドの曲率。この収差では、平らな物体の像が、本来あるべき平面上ではなく、曲面上では鮮明になるというプロセスが観察されます。

光学系における上記のタイプの収差はすべて、幾何収差またはザイデル収差と呼ばれます。 実際のシステムでは、特定の種類の幾何学的な収差が非常にまれに見つかることがあります。 あらゆる異常の共生が観察されることがはるかに多くなります。 そして選考方法は 個々の種収差は、現象の分析を容易にするために設計された人工的な手法です。

同時に、色収差も存在します。 これの間にはつながりがあります 収差の種類と光学媒体の屈折率の光の波長への依存性について。 この収差の現象は、屈折材料で作られた要素を含む光学システムで観察されます。 例としてレンズ。 また、鏡は無彩色であるという特徴があることにも注意してください。

色収差の発現は、画像に無関係な色が現れる場合や、物体の画像に、その物体では以前には観察されなかった色の輪郭が現れる場合に観察されます。 色収差は、光学媒体の分散 (光学材料の屈折率が透過する光波の長さに依存すること) によって発生します。 それらから光学システムが形成されます

これらの収差には、色収差または位置色収差(「軸上色収差」と呼ばれることもあります)および色収差または倍率色収差が含まれます。

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怖いタイトルのこの記事では、レンズの光学歪みの特徴について考察していきます。 広角で撮影すると、フレームの端が歪んでいることに気づきましたか? 逆光で写真を撮ろうとすると、オブジェクトの周囲にピンク、青、または緑がかった縁が現れますか? 気づいていない場合は、もう一度見てください。 それまでの間、なぜこれが起こるのかを考えてみましょう。

まず、理想的な光学系 (つまり、この場合はレンズ) は存在しないという事実を理解し、受け入れる必要があります。 各光学システムには固有の歪みがあり、現実を画像 (写真) に投影する際に生じます。 光学系の歪みは科学的には次のように呼ばれます。 異常、つまり 規範または理想からの逸脱。

さまざまな光学系の収差は、 さまざまな形より目立つか、ほとんど見えなくなります。 一般に、レンズが高価であればあるほど、その光学系の品質が良くなり、収差が少なくなります。

収差の種類

写真における「収差」という言葉自体は、「色収差」と組み合わせて使用​​されることがほとんどです。 すでにご想像のとおり、 色収差- レンズの光学系の特性によって生じる歪みの一種で、色ずれとして表現されます。 色収差の代表的な例としては、被写体の端に不自然な色の輪郭が現れることが挙げられます。 色収差は、画像の高コントラスト領域の輪郭に最もはっきりと現れます。 たとえば、明るい空を背景に撮影した木の枝の境界線や、 でポートレートを撮影した場合の髪の輪郭に沿って撮影します。

色収差の原因は、レンズを構成するガラスの分散などの光学現象です。 ガラス分散液それは光の波ですか 異なる長さ(異なる色のスペクトルの)レンズを通過すると、異なる角度で屈折します。 白色光(異なる長さの光波のスペクトル全体が含まれています。つまり、 異なる色)、対物レンズを通過すると、最初にカラースペクトルに分解され、次にカメラマトリックスに画像を投影するためのビームに再組み立てされます。 その結果、色光の屈折角の違いにより、結像時にずれが生じてしまう。 これは、画像内の色分布の誤差として反映されます。 このため、被写体には存在しなかった色付きの輪郭、色付きの斑点、または縞が写真に現れることがあります。

色収差程度の差はほとんどすべてのレンズに固有のものです。 安価な光学系は、エリートシリーズのレンズよりもはるかに貧弱です。 光学システムの設計段階で、メーカーは色消しレンズを使用することで色収差を最小限に抑えることができます。 秘密 アクロマートレンズ特徴は、光の屈折率が低いガラスと高い光の屈折率の 2 種類のガラスで構成されている点です。 光の屈折率の異なる材料の組み合わせの割合を選択することで、白色光を分割する瞬間の光波の偏りを小さくすることができます。

レンズに色消しレンズが含まれていないとしても、あまり動揺しないでください。 色収差主に撮影時に発生します。 困難な状況照明の影響で、80 ~ 100% の倍率で写真を見た場合にのみ非常に目立ちます。 さらに、このような光学的エラーを排除できるグラフィック エディタでの処理をキャンセルする人は誰もいませんでした。 これを行う方法については、次の記事「レンズのエラーを修正する」(近日公開予定) を参照してください。

別のタイプのレンズ収差には、一般にレンズ歪みと呼ばれる幾何学的歪みが含まれます。 レンズの歪みフレームの端に近い位置にあるオブジェクトの比率が歪むという形で現れます。 話し中 科学言語、歪みがあると、視野内のオブジェクトの直線的な増加が不均一に発生します。 その結果、フレームの端にあるオブジェクトが不自然に平らになったり、長く見えたりします。

歪みの性質に基づいて、次の 2 つのタイプがあります。 歪みの種類: ポジティブ ( 凹面またはクッション型)とネガティブ( 凸型または樽型)。 フレーム内に幾何学的歪みが観察されない場合、歪みはないと言えます。 この場合、画像は滑らかで平坦に見えます。下の画像の完全に真っ直ぐな水平線に注目してください。 通常、風景写真で幾何学的な歪みに気づきやすいのは、地平線に沿った場所です。


歪みは使用時に最も顕著になります。 また、レンズの視野角が大きくなるほど(焦点距離が短くなるほど)、その傾向はより顕著になります。 幾何学的な収差 。 おそらく、ワイドで撮影すると、垂直線と水平線がフレームの端に近づくにつれて湾曲することに気づいたでしょう。 最も印象的な例 レンズの歪み- 超広角魚眼レンズで撮影した写真です。 しかし、魚眼の場合、歪みは光学系のエラーや欠陥ではありません。 むしろ、レンズの視野角を 180 度 (さらにはそれ以上) に拡大できるのが特徴です。

広角レンズ使用時(FR)<24 мм) можно наблюдать бочкообразную (вогнутую) дисторсию, при использовании длиннофокусных объективов (ФР>200mm)糸巻き型(凸型)歪みが出る場合があります。 平均値のレンズ 焦点距離フレーム フィールド全体の幾何学的歪みは、通常、一般的なものではありません。

広角レンズはプロポーションを歪め、焦点距離 70 ~ 200 mm のレンズは歪みを滑らかにすると言われるのはこのためです。 だからこそ、顔と体型の比率を歪めない70〜200 mmのレンズでポートレートを撮影するのが通例です。 しかし、大きく開いて撮影したポートレートはコミカルに見え、特別な風刺効果を生み出すためにのみ使用されます。 また、撮影点と被写体との距離が近くなるほど、プロポーションの歪みは大きくなります。 たとえば、ビル・クリントンの有名な肖像画(下の写真)のように、頭は他の人に比べて不釣り合いに小さく見えます。 大きな手そして膝。 しかし、この場合、これはまさに写真家の創造的なアイデア、作者のスタイルです。 広角レンズを使用することで、人物との結びつきを鮮明に表現することができました。 元大統領アメリカ合衆国。

色収差と同じように、 ねじれレンズ設計時に補正可能です。 この目的のために、 非球面レンズ、歪みが補正されたレンズはと呼ばれます。 非球面。 説明の中でそのような名前 (ASP) を見たことがあるかもしれません。 技術的特徴レンズに。 このようなレンズは通常、球面レンズよりも高価ですが、撮影時には歪みなくフレーム内のオブジェクトのプロポーションを伝えます。 ただし、比較的安価なシグマ 10-20 mm F4-5.6 EX DC HSM レンズがあり、最大視野角 102 度でも滑らかな画像が得られます。

広角レンズが 幾何学的な収差したがって、これを修正するには 2 つの方法があります。

  1. ズームレンズを使用している場合は、焦点距離を長めに設定し、数歩後退するだけで済みます。 したがって、フレーム内では同じ構図が得られますが、焦点距離を変更することで歪みを取り除くことができます。
  2. 幾何学的な収差は、グラフィック エディタ (主に Photoshop) を使用して修正できます。 ただし同時に、曲率を修正するときにフレームの端でトリミングが発生するため、写真内のオブジェクトの一部が失われることを覚悟してください。 これを行う方法については、次の記事を読んでください。

私たちは学校で物理学の「光学」のセクションを勉強するときに、完全な光学装置としての目という概念を学びます。 高等または中等専門分野で関連する科学を学ぶとき 教育機関この目の概念が統合され、追加の情報が取得されます。 したがって、S.N.の声明は次のとおりです。 目は不完全な道具であり、眼科医の仕事はそれを改善することであるというフョードロフ氏は、長い間、多くの医師たちに懐疑的な見方をされていました。

最も単純な望遠鏡を設計する場合でも、光学系の焦点を 1 点に合わせる (望遠鏡の近視、遠視、乱視を排除する) だけでなく、得られる画像の品質を確保することも必要です。 望遠鏡を構成するレンズは、次のもので作られていなければなりません。 良いガラスほぼ理想的な形状で、表面はよく仕上げられています。 そうしないと、画像が不鮮明になったり、歪んだり、ぼやけたりします。 それが、収差の研究、つまり屈折の最小の粗さと不均一さの研究が始まったときです。 そして、目の収差を特定し測定するための装置の出現により、収差測定という新しい次元が眼科に加わりました。

収差はさまざまな次数になる可能性があります。 最も単純で最もよく知られている収差は、実際には近視、遠視、乱視です。 それらは、焦点ぼけまたは二次の低次収差と呼ばれます。 収差 高次のまさに同じ粗さと屈折の不均一さです。

高次収差もいくつかの次数に分類されます。 視覚の質は主に 7 次までの収差によって影響を受けることが一般に受け入れられています。 認識を容易にするために、単色収差の種類を屈折不均一の 3 次元モデルとして表示する一連のゼルニケ多項式があります。 これらの多項式のセットにより、目の屈折の不均一を多かれ少なかれ正確に表示できます。

異常は 3 つの主要なグループに分類されます。

高次の単色収差:

  • 球面収差、
  • コマ、
  • 斜めビームの非点収差、
  • 像面湾曲、歪曲収差、
  • 不規則な収差。

高次の単色収差の複合体を記述するには、Zernike (Zernike) 数学的形式主義の多項式が使用されます。 それらがゼロに近く、波面 RMS の二乗平均平方根偏差 (二乗平均平方根) が波長未満か 0.038 μm (マレシャル基準) に等しい場合は良好です。 ただし、これらは屈折矯正手術の微妙な点です。

ゼルニケ多項式の標準表は、7 次までの収差の 3 次元図の一種です。

  • 焦点をぼかす、
  • 乱視、
  • 斜めビームの非点収差、
  • コマ、
  • 球面収差、
  • シャムロック、
  • 四葉などから八葉(三つ葉、四葉、五葉、六葉など)まで。

「トレフォイル」は、光パワーが増加した円の 3 ~ 8 つの均一なセクターです。 それらの発生は、角膜の硬化肋骨の一種である実質原線維の主な求心方向に関連している可能性があります。

目の収差パターンは非常にダイナミックです。 単色収差は色収差を覆い隠します。 暗い部屋で瞳孔が拡大すると、球面収差は増加しますが、回折収差は減少し、その逆も同様です。 加齢に伴う調節能力の低下に伴い、以前は刺激となって調節の精度を高めていた高次収差が、視力の質を低下させ始めます。

したがって、現時点では、ポジティブと 悪影響それぞれの人の視力のさまざまな種類の収差。

異常の原因

誰もがそれらを持っています。 これらは目の個々の屈折マップを構成します。 最新のデバイス 15% の人の視力の質に何らかの影響を与える高次の異常を検出します。 しかし、誰もが屈折の個別の特性を持っています。

収差の供給者は角膜と水晶体です。

異常の原因としては次のようなものが考えられます。

  • 先天異常(視力にほとんど影響を及ぼさない非常に小さな凹凸、黒子)。
  • 角膜損傷(角膜の傷跡が周囲の組織を締め付け、角膜の真球度を奪います)。
  • 手術(放射状角膜切開術、角膜切開によるレンズ除去、レーザー矯正、熱角膜形成術、および角膜に対するその他の手術)。
  • 角膜疾患(角膜炎、白内障、円錐角膜、球角膜の結果)。

眼科医が収差に注目する理由は次のとおりです。眼科手術。 収差を無視し、視力の質に及ぼす影響を考慮していなかった眼科は、かなり長い間存在していました。 これに先立って、異常が研究され、異常と闘われていました。 マイナスの影響望遠鏡、望遠鏡、顕微鏡のメーカーのみ。

角膜または水晶体の手術 (角膜切開を意味します)高次収差が数桁増加し、術後の視力の低下につながる場合があります。 したがって、人工レンズの移植、角膜切開術、およびレーザー矯正が眼科診療に広く導入されたことは、診断機器の発展に貢献しました。角膜の屈折マップを分析するケラトトポグラフが登場し、現在では角膜の前面から波面全体を分析する収差計が登場しています。角膜から網膜まで。

レーシックによって引き起こされる異常

  • 焦点のぼけ(近視、遠視)を矯正することにより、屈折矯正外科医は患者に高次の収差を加えます。
  • マイクロケラトームによる角膜皮弁の形成は、高次収差の増加につながります。
  • レーシック中の合併症は高次異常の増加につながります。
  • 治癒プロセスにより、高次の異常が増加します。

スリット光を用いたエキシマレーザーでは微細な凹凸や凹凸を除去することはできませんでした。 ポイントアブレーションの可能性を備えた装置が発明され、生産されています。つまり、一部のモデルではレーザービームの直径が1ミリメートル未満です。 ゼルニケ多項式の使用が実際に導入されました コンピュータプログラム、収差計から取得したデータを自動的に変換できます。 個人カードレーザー設備の屈折をビームを制御するアルゴリズムに組み込み、残留デフォーカスだけでなく高次の収差も除去します。ゼルニケ多項式は一連のツールとなり、それぞれが複合収差の特定の成分を除去するように設計されています。

このような個別化されたレーザーアブレーションを実行する場合、角膜はその形状が光学的に理想的な球のレベルに近づく必要があります。

高次収差

色、斜光線の乱視、コマなど。これらはすべて一緒になって網膜上に周囲の世界の像を形成しますが、その認識は人によって厳密に異なります。

  • 球面収差。両凸レンズの周辺を通過する光は、中心よりも強く屈折します。 目の球面収差の主な「供給者」は水晶体であり、次に角膜です。 瞳孔が広いほど、つまり視覚行為に関与するレンズの部分が大きくなるほど、球面収差はより顕著になります。

    屈折矯正手術では、球面収差は人工レンズ、レーシック、およびレーシックによって最も頻繁に引き起こされます。レーザー熱角膜形成術。

  • 光束の傾き角の収差。屈折面の非球面性とは、光学系の軸外にある発光点の像中心間の不一致のことである。 それらは、大きな傾斜角の収差(斜光線の非点収差)と小さな傾斜角の収差(コマ収差)に分けられます。

    昏睡は、蘇生者の既知の診断とは何の関係もありません。 その収差パターンは、角膜の光学中心に位置し、線で 2 つの均等な半分に分割された円に似ています。 半分の一方は高い光パワーを持ち、もう一方は低い光パワーを持っています。 このような収差があると、人は光点をコンマとして認識します。 このような収差を持つ人々は、物体を説明するとき、「尾」、「影」、「追加の輪郭」、「複視」という言葉を使います。 これらの光学効果の方向 (収差子午線) は異なる場合があります。 昏睡の原因は、目の光学系の先天的または後天的な不均衡である可能性があります。 角膜の光軸(レンズの焦点が位置する)はレンズの軸と一致せず、光学系全体の焦点は網膜の中心である黄斑にありません。 昏睡も円錐角膜の屈折異常の構成要素の 1 つである可能性があります。 レーシック中、レーザー切除ゾーンの偏心や、遠視のレーザー矯正中の角膜の治癒特性の結果として、昏睡が現れることがあります。

  • ねじれ- オブジェクトとその画像の間の幾何学的類似性の侵害 - 歪み。 光軸から異なる距離にある物体の点は、異なる倍率で表示されます。

レーザー補正は収差補正の独占ではありません。 いくつかの種類の高次収差を補償する人工レンズおよびコンタクトレンズがすでに開発されています。

文部省

ロシア連邦

チュメニ州立大学

コースワーク

「光学系の収差」

完了者: 2 番目の生徒

コース 473

…………….

チェック済み:

チュメニ 2009

導入

1.色収差

2. 波動収差と放射線収差。 収差関数

3. 一次収差(ザイデル収差)

3.1 球状

3.3 非点収差と像面湾曲

3.4 歪み

参考文献


導入

光学系の収差(ラテン語のAberratio - 偏差から)、歪み、光学系によって定式化される画像誤差。 光学システムに収差があると、光学画像が完全に不鮮明になったり、物体と正確に一致しなかったり、色が付いたりすることがあります。 光学システムにおける最も一般的な種類の収差は次のとおりです。 球状– 物体の 1 点から放射され、システムの光軸の近くを通過する光線と、軸から離れたシステムの部分を通過する光線が 1 点に集まらない画像の欠陥。 コマ– 光線が光学系を斜めに通過するときに発生する収差。 光学系の通過中に球面の光波が変形し、物体の 1 点から発せられる光線が 1 点で交差せず、互いにある程度の距離を置いて互いに直交する 2 つのセグメントに位置する場合、このようなビームは非点収差と呼ばれ、このビーム自体は収差と呼ばれます。 乱視。 と呼ばれる異常 ねじれ、オブジェクトとその画像の間の幾何学的類似性の違反につながります。 光学系の収差には、像面の曲率も含まれます。

光学システムは、複数の種類の収差を同時に示すことがあります。 それらの削除はシステムの目的に従って実行されます。 それはしばしば困難な仕事です。 上記の光学系の収差は幾何収差と呼ばれます。 光の波長に対する光学媒体の屈折率の依存性に関連する色収差もあります。


1.色収差

非単色光のビームが屈折面に当たると、その光線はいくつかの光線に分割され、それぞれが特定の波長を持ちます。 したがって、光学システムを通過するとき、異なる波長の光線は最初の屈折の後、まったく同じ経路ではなく伝播します。 その結果、画像がぼやけて見えます。この場合、システムには色収差があると言われます。

米。 1. 軸上および横の色収差。

軸の近くに位置する点と光線を考慮することに限定します。つまり、各波長のマッピングが近軸光学の法則に従うと仮定します。 この場合、一次色収差、つまり一次収差について話します。 Let と Be ポイント マッピング R異なる波長で(図1)。 次に、軸に平行な方向と垂直な方向への投影によって、それぞれ縦色収差と横色収差が決まります。

屈折率の変化に応じた薄いレンズの焦点距離の変化を考えてみましょう。 マグニチュード (n - 1)fこのようなレンズの場合、波長は波長に依存しません。 したがって、


(1)

マグニチュード

(2)

図2. さまざまな種類のガラスの一般的な分散曲線

私 – 重い火打ち石。 II – 重いバリウムクラウン、III – 軽いフリント、IV – 重いクラウン。 V – ホウケイ酸塩クラウン。

ここで、 、 、 はフラウンホーファー線 F、D、C (4861、5893、6563) に対応する屈折率で、ガラスの分散の大まかな尺度として機能し、相対分散と呼ばれます。 (1) から、この値が赤と青の画像間の距離をレンズの焦点距離で割った値にほぼ等しいことが明らかです。 図では、 図2は、光学系で一般的に使用される数種類のガラスの波長による屈折率値の変化を示しています。 対応する値の範囲は 1/60 ~ 1/30 です。


米。 3.無彩色ダブレット

画像を取得するには 良質単色収差、色収差ともに小さいことが必要である。 一般に、すべてのタイプの収差を同時に除去することは不可能であるため、通常は何らかの妥協的な解決策が選択されます。 多くの場合、選択した 2 つの波長の色収差を除去するだけで十分です。 これらの波長の選択は、当然のことながら、特定の光学システムの目的によって決まります。 たとえば、写真レンズは、目視観察に使用される機器とは異なり、通常、スペクトルの青色端に近い色に対して「色消し」されています。これは、通常の写真乾板が人間の目よりもスペクトルの青色領域に対して敏感であるためです。 もちろん、2 つの波長の色消しを行っても色の誤差が完全になくなるわけではありません。 残りの色収差は二次スペクトルと呼ばれます。

ここで、2枚の薄いレンズが色焦点距離のない組み合わせを形成する条件を考えてみましょう。 離れたところにある 2 枚の薄いレンズを組み合わせたときの焦点距離の逆数 お互いから、平等に

(3)

ご覧のとおり、いつ


(4)

ライン C と F に対して無彩色化を実行すると、(1) と (2) を使用して次のようになります。

(5)

ここで、 と は両方のレンズの相対分散です。

色収差を軽減する 1 つの方法は、接触する 2 つの薄いレンズ (図 3) を使用することです (1 つはクラウンで、もう 1 つはフリントでできています)。 この場合、l = 0 なので、(5) より得られます。

(6)

または、(3) を使用して、

, (7)

与えられたタイプのガラスと与えられた焦点距離に対する関係式 (7) は、 と を一意に決定します。 ただし、 、 、 は 3 つの曲率半径に依存するため、そのうちの 1 つの値を任意に選択できます。 この追加の自由度により、球面収差を最小限に抑えることができる場合があります。

色消しシステムを作成するもう 1 つの方法は、同じガラス () で作られた 2 つのレース レンズを使用し、焦点距離の合計の半分に等しい距離、つまり 2 つの距離に配置することです。

(8)

このようなレンズの組み合わせの色消しの性質は、(5) から直接導かれます。

一般に、複数の部品から構成される装置では、部品ごとに行わないと位置色収差と倍率色収差を同時に除去することはできません。 距離を置いて中央に配置された 2 つの薄いレンズの場合の最後のステートメントを証明してみましょう .

薄いレンズの画像は、その中心からの中心投影です。 したがって (図 4)、

図4. 2枚の薄いレンズからなるシステムの色消し

以来、増加することがわかります


波長が変化しても大きさは変わりませんし、位置に色度がないと仮定すると大きさも同じになります。 したがって、システムの増加において色収差が存在しない条件は、次の形式で書くことができます。

(11)

, なので、(11) は次の場合にのみ満たされます。 、つまり これらのレンズがそれぞれ色消しされている場合。

2. 波動収差と光線収差、収差の関数

回転対称な光学系を考えてみましょう。 、 、 、 をそれぞれ物点 から出た光線と入射瞳面、射出瞳面、近軸像面との交点とする。 が点の近軸画像である場合、そのベクトルは光線収差または単に光線収差と呼ばれます (図 2.1)。

米。 2.1. 放射線収差

図3.2。 球面収差。

球面収差は独立して、画像の軸上点と軸外点の両方を歪めます。 物体の軸点から出て軸に対して大きな角度をなす光線は、近軸焦点の前または後ろにある点で物体と交差します (図 5.4)。 絞りの端からの光線が軸と交差する点は、端焦点と呼ばれました。 画像領域内のスクリーンが軸に対して直角に配置されている場合、その上の画像の丸いスポットが最小になるスクリーンの位置が存在します。 この最小の「画像」は散乱の最小円と呼ばれます。

3.2 昏睡状態 ( )

非ゼロの F 係数によって特徴付けられる収差はコマと呼ばれます。 この場合の放射線収差の成分は、(8) に従って次のようになります。 ビュー

図3.3。 コマ。

ご覧のとおり、固定半径とゾーン半径の場合、0 から 2 倍に変化するときの点 (図 2.1 を参照) は、画像平面内の円を表します。 円の半径は に等しく、その中心は近軸焦点から側面までの距離にあります。 負の値 。 したがって、この円は近軸画像を通る 2 本の直線と、軸をもつ成分に接触します。 角度は30°。 みんなが走って来たら 可能な値、すると、同様の円の集合は、これらの直線のセグメントと最大の収差円の円弧によって制限された領域を形成します (図 3.3)。 結果として得られる領域の寸法は、システム軸からのオブジェクト点の距離が増加するにつれて直線的に増加します。 アッベ正弦条件が満たされると、システムは軸に近接して配置された物体面の要素の鮮明な画像を提供します。 したがって、この場合、収差関数の展開には に線形依存する項を含めることはできません。 したがって、副鼻腔の条件が満たされていれば、一次性昏睡は存在しないことになります。

3.3 乱視 ( ) と像面湾曲 ( )

係数 C と D によって特徴付けられる収差を一緒に考慮する方が便利です。 (8) の他のすべての係数がゼロに等しい場合、

このような収差の重要性を示すために、まず結像ビームが非常に狭いと仮定します。 § 4.6 によれば、そのようなビームの光線は 2 つの短い曲線セグメントと交差し、そのうちの 1 つ (接線焦線) は子午面に直交し、もう 1 つ (矢状焦線) はこの面内にあります。 ここで、物体面の有限領域のすべての点から発せられる光を考えてみましょう。 画像空間内の焦点線は、接線方向および矢状焦点面に変換されます。 第一近似的には、これらの表面は球とみなすことができます。 と をそれらの半径とし、対応する曲率中心が光が伝播する場所から像面の反対側に位置する場合 (図 3.4 と に示す場合) は正とみなされます。

曲率半径は係数で表すことができます。 そして D。 これを行うには、曲率を考慮して光線収差を計算するときに、ザイデル変数ではなく通常の座標を使用する方が便利です。 (図 3.5)

(12)

どこ あなた- 矢状焦線と像面との間の距離が小さい。 もし vはこの焦線から軸までの距離です。


それでも無視されたら そしてと比較すると、(12) から次のようになります。

(14)

同じく

(15)

これらの関係をザイデル変数の観点から書いてみましょう。 (2.6) と (2.8) をそれらに代入すると、次のようになります。

(16)

そして同様に

(17)

最後の 2 つの関係を次のように置き換えることができ、(11) と (6) を使用すると、次のようになります。


サイズ 2C+D通常呼ばれる タンジェンシャル像面湾曲、大きさ D - 矢状像面湾曲、およびその半額

これは単純に算術平均に比例します。 像面湾曲 .

(13) と (18) から、軸からの高さで 2 つの焦点面の間の距離 (つまり、画像を形成するビームの非点隔差) は次のようになります。

(20)

半差

(21)

呼ばれた 乱視。 乱視がない場合(C = 0)、 になります。 半径 Rこの場合、合計の一致焦点面は、システムの個々の表面の曲率半径とすべての媒質の屈折率を含む単純な式を使用して計算できます。

3.4 ディストーション ( )

関係式 (8) において、係数だけがゼロとは異なる場合 E、 それ

これには座標 と が含まれていないため、表示は非点収差であり、射出瞳の半径に依存しません。 ただし、軸までのイメージ点の距離は、オブジェクト点の対応する距離に比例しません。 この収差を歪曲収差といいます。

このような収差がある場合、軸を通る物体の平面内の線の像は直線になりますが、他の線の像は曲線になります。 図では、 3.6、オブジェクトは軸に平行な直線のグリッドの形で表示されます。 ×そして そして互いに同じ距離に位置します。 米。 3.6. b は、いわゆる 樽型歪み (E>0)、図。 3.6. V - 糸巻き型歪み (E<0 ).

米。 3.6. 歪み A) 被写体。 B) 樽型。 B) クッション型


ザイデルの 5 つの収差のうち 3 つ (球面収差、コマ収差、非点収差) が画像の鮮明さを妨げると以前に述べました。 他の 2 つ (像面湾曲と歪み) は、その位置と形状を変更します。 一般に、すべての一次収差と高次収差の両方を含まないシステムを構築することは不可能です。 したがって、それらの相対値を考慮した適切な妥協案を常に探す必要があります。 場合によっては、ザイデル収差は高次収差によって大幅に軽減されることがあります。 他の種類の収差が現れても、一部の収差を完全に除去する必要がある場合もあります。 たとえば、望遠鏡ではコマ収差を完全に除去する必要があります。コマ収差が存在すると画像が非対称になり、すべての高精度の天体位置測定が無意味になってしまうためです。 . 一方、歪みフィールドに何らかの曲率が存在しても、それらは適切な計算を使用して除去できるため、比較的無害です。

光学収差、色非点収差、歪み


参考文献:

1. サヴェリエフ I.V. 一般物理学講座、第3巻、光学、原子物理学。

2. ランズバーグ G.S. オプティクス。

3. シヴキン D.V. 物理学一般コース、第 4 巻、光学。

4. Born M.、Wolf E. 光学の基礎

5. 物理百科事典、編。 A.M.プロホロワ。



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